玻璃瓶中的應(yīng)力分類

把溫度低于應(yīng)變點以下的、無應(yīng)力的玻璃板進(jìn)行雙面均勻自然冷卻，則玻璃表面層的溫度急劇下降，由于玻璃的導(dǎo)熱系數(shù)低，故內(nèi)層冷卻緩慢，由此在玻璃內(nèi)部產(chǎn)生了溫度梯度，沿厚度方向的溫度場分布呈拋物線形。
玻璃瓶在冷卻過程中處于較低溫度的外層收縮量應(yīng)大于內(nèi)層，但由于受到內(nèi)層的阻礙而不能收縮到正常收縮量，所以外層產(chǎn)生了張應(yīng)力，內(nèi)層處于壓縮狀態(tài)而產(chǎn)生了壓應(yīng)力。這時玻璃厚度方向的應(yīng)力分布是外層為張應(yīng)力，內(nèi)層為壓應(yīng)力，其應(yīng)力分布呈拋物線形。在玻璃中間的某層，壓應(yīng)力和張應(yīng)力大小相等，應(yīng)力方向相反，相互抵消，該層應(yīng)力為零，稱中性層。 
玻璃瓶繼續(xù)冷卻，當(dāng)表面層冷卻到室溫后，表面溫度不再下降，其體積也不再收縮，但內(nèi)層溫度高于外層，它將繼續(xù)降溫收縮，這樣外層開始受到內(nèi)層的拉引而產(chǎn)生壓應(yīng)力，此部分應(yīng)力將部分抵消冷卻開始時所受到的張應(yīng)力，而內(nèi)層收縮時受到外層的拉伸呈張應(yīng)力，將部分抵消冷卻開始時的壓應(yīng)力。隨著內(nèi)層溫度不斷下降，外層的張應(yīng)力和內(nèi)層的壓應(yīng)力不斷相互抵消，當(dāng)內(nèi)外層溫度一致時，玻璃中不再存在應(yīng)力．反之，若玻璃板由室溫開始加熱，直到應(yīng)變點以下某溫度保溫時，其溫度變化曲線與應(yīng)力變化曲線恰與上述相反。

暫時應(yīng)力雖然隨溫度梯度的消失而消失，但其應(yīng)力值應(yīng)嚴(yán)加控制，若超過了玻璃的抗張強(qiáng)度的極限，玻璃會發(fā)生炸裂。通常應(yīng)用這一現(xiàn)象以驟冷的方法來切割玻璃制品及玻璃管、玻璃棒等。 

2.永久應(yīng)力
當(dāng)玻璃瓶玻璃內(nèi)外溫度相等時所殘留的熱應(yīng)力稱永久應(yīng)力。
將一塊玻璃瓶加熱到高于玻璃應(yīng)變點以上的某一溫度，待均熱后板兩面均勻自然冷卻，經(jīng)一定時間后玻璃中溫度場呈拋物線分布。玻璃外層為張應(yīng)力而內(nèi)層為壓應(yīng)力，由于應(yīng)變點以上的玻璃具有粘彈性，即此時的玻璃為可塑狀態(tài)，在受力后可以產(chǎn)生位移和變形，使由溫度梯度所產(chǎn)生的內(nèi)應(yīng)力消除。這個過程稱為應(yīng)力松弛過程，這時的玻璃內(nèi)外層雖存在著溫度梯度但不存在應(yīng)力。當(dāng)玻璃冷卻到應(yīng)變點以下，玻璃已成為彈性體，以后的降溫與應(yīng)力變化與前述的產(chǎn)生暫時應(yīng)力的情況相同，待冷卻到室溫時雖然消除了應(yīng)變點以下產(chǎn)生的應(yīng)力，但不能消除應(yīng)變點以上所產(chǎn)生的應(yīng)力，此時，應(yīng)力方向恰相反，即表面為壓應(yīng)力，內(nèi)部為張應(yīng)力，這種應(yīng)力為永久應(yīng)力。

3.玻璃瓶中的結(jié)構(gòu)應(yīng)力
玻璃瓶因化學(xué)組成不均導(dǎo)致結(jié)構(gòu)上的不均而產(chǎn)生的應(yīng)力稱結(jié)構(gòu)應(yīng)力。它是屬于永久應(yīng)力，玻璃瓶即使經(jīng)退火也不能消除這種應(yīng)力。玻璃中的成分不均體，其熱膨脹系數(shù)與主體玻璃不相同，因而主體玻璃與不均體的收縮、膨脹量也不相同，在其界面上產(chǎn)生了應(yīng)力，所以，退火也不能消除這類應(yīng)力。例如，當(dāng)玻璃中存在結(jié)石、條紋和節(jié)瘤時，就會在這些缺陷的界面上引起應(yīng)力。

4.機(jī)械應(yīng)力
由外力作用在玻璃瓶中玻璃上引起的應(yīng)力，當(dāng)外力除去時該應(yīng)力隨之消失，此應(yīng)力稱機(jī)械應(yīng)力。在生產(chǎn)過程中，若對玻璃瓶施加過大的機(jī)械力也會使玻璃制品破裂。